Термоядерная реакция с участием бора
Есть у кого достоверные сведения о скорости протонов (в "эВ" или "м/с"), при которой происходит реакция синтеза?
UPD. Вот разыскал таки:
Сечения реакций из Таблицы 1 показаны на Рис.1, как функция энергии сталкивающихся частиц в системе центра масс.
σ [cm2 ]
Е, [keV]
Рис.1. Сечения некоторых термоядерных реакций из таблицы 1,
как функция энергии частиц в системе центра масс.
... максимальное сечение для реакции дейтерия с тритием достигается при энергии частиц около 80 КэВ, а для того, чтобы DT смесь иметь большую скорость реакций, ее температура должна быть масштаба ста миллионов градусов, Т = 108 К... Самый простой способ получения энергии ядерного синтеза, который сразу приходит в голову, это использовать ускоритель ионов и бомбардировать, скажем, ионами трития, ускоренными до энергии 100 КэВ, твердую или газовую мишень, содержащую ионы дейтерия. Однако, инжектируемые ионы слишком быстро замедляются, сталкиваясь с холодными электронами мишени, и не успевают произвести энергию достаточную для того, чтобы покрыть энергетические расходы на их ускорение, несмотря на огромную разницу в исходной ( порядка 100 КэВ ) и произведенной в реакции энергии ( порядка 10 МэВ ).
UPD 2
.
Скорости T. р. Для ряда экзоэнергетич. ядерных реакций, представляющих интерес в проблеме УТС, в табл. приведены значения энерговыделения и макс. эфф. сечения sмакс. На рис. 2 приведены зависимости s от энергии налетающей частицы (в ф-лах реакций - первая слева).
Табл.- Экзоэнергетические реакции между лёгкими ядрами
p-протон, d-дейтрон (ядро дейтерия 2H), t - тритон (ядро трития H), n - нейтрон, е+-позитрон, v - нейтрино, g - фотон. Распределение энерговыделения между продуктами реакции обычно обратно пропорционально их массам.
При интерпретации этих данных, и в частности большого разброса значений sмакс, следует иметь в виду, что сечение любой из реакций есть, грубо говоря, произведение сечения прохождения сквозь кулоновск. барьер и вероятности последующего, собственно ядерн., превращения.
Рис. 2. Сечения реакций ядерного синтеза в зависимости от энергии налетающей частицы (в табл. - слева). Кривая 1-реакция 7; 2 - реакция 10; 3 - реакция 4 и 5; 4 -реакция d + 6Li
7Ве + n + 3,4 МэВ; 5-реакция 15; 6-реакция 16; 7-реакция 9.
.
UPD 3
Табл. 2. ВОДОРОДНЫЙ ЦИКЛ
Первые три реакции входят в полный цикл дважды.
Времена реакций рассчитаны для условий в центре Солнца: Т= 13 млн. К (по др. данным, 16 млн. К), плотность Н - 100 г/см3. В скобках указана часть энерговыделения, безвозвратно уходящая с v.
UPD. Вот разыскал таки:
Сечения реакций из Таблицы 1 показаны на Рис.1, как функция энергии сталкивающихся частиц в системе центра масс.
σ [cm2 ]
Е, [keV]
Рис.1. Сечения некоторых термоядерных реакций из таблицы 1,
как функция энергии частиц в системе центра масс.
... максимальное сечение для реакции дейтерия с тритием достигается при энергии частиц около 80 КэВ, а для того, чтобы DT смесь иметь большую скорость реакций, ее температура должна быть масштаба ста миллионов градусов, Т = 108 К... Самый простой способ получения энергии ядерного синтеза, который сразу приходит в голову, это использовать ускоритель ионов и бомбардировать, скажем, ионами трития, ускоренными до энергии 100 КэВ, твердую или газовую мишень, содержащую ионы дейтерия. Однако, инжектируемые ионы слишком быстро замедляются, сталкиваясь с холодными электронами мишени, и не успевают произвести энергию достаточную для того, чтобы покрыть энергетические расходы на их ускорение, несмотря на огромную разницу в исходной ( порядка 100 КэВ ) и произведенной в реакции энергии ( порядка 10 МэВ ).
UPD 2
.
Скорости T. р. Для ряда экзоэнергетич. ядерных реакций, представляющих интерес в проблеме УТС, в табл. приведены значения энерговыделения и макс. эфф. сечения sмакс. На рис. 2 приведены зависимости s от энергии налетающей частицы (в ф-лах реакций - первая слева).
Табл.- Экзоэнергетические реакции между лёгкими ядрами
p-протон, d-дейтрон (ядро дейтерия 2H), t - тритон (ядро трития H), n - нейтрон, е+-позитрон, v - нейтрино, g - фотон. Распределение энерговыделения между продуктами реакции обычно обратно пропорционально их массам.
При интерпретации этих данных, и в частности большого разброса значений sмакс, следует иметь в виду, что сечение любой из реакций есть, грубо говоря, произведение сечения прохождения сквозь кулоновск. барьер и вероятности последующего, собственно ядерн., превращения.
Рис. 2. Сечения реакций ядерного синтеза в зависимости от энергии налетающей частицы (в табл. - слева). Кривая 1-реакция 7; 2 - реакция 10; 3 - реакция 4 и 5; 4 -реакция d + 6Li
7Ве + n + 3,4 МэВ; 5-реакция 15; 6-реакция 16; 7-реакция 9.
.
UPD 3
Табл. 2. ВОДОРОДНЫЙ ЦИКЛ
Первые три реакции входят в полный цикл дважды.
Времена реакций рассчитаны для условий в центре Солнца: Т= 13 млн. К (по др. данным, 16 млн. К), плотность Н - 100 г/см3. В скобках указана часть энерговыделения, безвозвратно уходящая с v.